一、MOS管的特性曲線
從轉(zhuǎn)移特性曲線可以看出：當Vgs上升到Vth時，MOS管開始導通電流。
從輸出特性曲線可以看出：Vgs的大小決定了恒流區(qū)即MOS管導通電流的通道寬的大小，也決定了可變電阻區(qū)，MOS導通電阻的大小。
通常Vgs越大，通道越寬、導通電阻越小。
工作在開關(guān)狀態(tài)的MOS都是落在可變電阻區(qū)。
二、MOS管的開通過程
MOSFET 晶體管的開通動作可分為如下圖中所示的 4 個階段
第一階段，器件的輸入電容從 0V 充電至 VTH。在此期間，大部分柵極電流用于對 CGS 電容器充電。少量電流也會流經(jīng) CGD 電容器。隨著柵極電壓的升高，CGD 電容器的電壓將略有下降。這個期間稱為開通延時，因為器件的漏極電流和漏極電壓均保持不變。
第二階段，柵極電平從 VTH 升高到米勒平坦電平 VGS,Miller。電流與柵極電壓成正比，這是器件的線性工作區(qū)(恒流區(qū))。在柵極側(cè)，就像在第一階段中那樣，電流流入 CGS 和 CGD 電容器中，并且 VGS 電壓升高。在器件的輸出端，漏極電流升高，同時漏源電壓保持之前的電平 (VDS,off)?；静蛔?。
第三階段，米勒平坦區(qū)域。驅(qū)動器提供的所有柵極電流都被轉(zhuǎn)移，從而對 CGD 電容器充電，以便在漏源極端子上實現(xiàn)快速的電壓變化(下降到接近0)?，F(xiàn)在，器件的漏極電流受到外部電路的限制，因此保持恒定。
第四階段，通過施加更高的柵極驅(qū)動電壓，充分增加 MOSFET 的導通電流通道寬。VGS 的最終幅值決定了開通期間器件的最終(更小的)導通電阻。所以，在第四階段中，VGS 從 VGS,Miller 上升至最終值 VDRV。這通過對 CGS 和 CGD 電容器充電來實現(xiàn)，因此現(xiàn)在柵極電流在兩個組件之間分流。當這些電容器充電時，漏極電流仍然保持恒定，而由于器件的導通電阻下降，漏源電壓略有下降。
三、MOS管的關(guān)斷過程
第一個階段，關(guān)斷延遲，需要將 CISS 電容從初始值放電至米勒平坦電平。在這段時間內(nèi)，柵極電流由 CISS 電容器自己提供，并流經(jīng) MOSFET 的 CGS 和 CGD 電容器。隨著過驅(qū)電壓降低，器件的漏極電壓略有上升。漏極的電流保持不變。
第二階段，MOSFET 的漏源電壓從 ID⋅RDS(on) 上升至最終的 VDS,off 電平，在此時間段內(nèi)，與柵極電壓波形中的米勒平坦區(qū)域?qū)?yīng)，柵極電流完全是 CGD 電容器的充電電流，因為柵源極電壓是恒定的。
第三階段，柵極電壓繼續(xù)從 VGS,Miller 下降至 VTH。絕大部分柵極電流來自 CGS 電容器，因為 CGD 電容器實際上在前一個階段中就已經(jīng)充滿電了。漏極電壓在 VDS,off 處保持穩(wěn)定。漏極電流下降到接近0 。
第四階段，對器件的輸入電容完全放電。VGS 進一步下降，直至達到 0V。器件的漏極電流和漏極電壓保持不變。
四、幾點結(jié)論
可以理解為：MOS的Id與Vds是分時開通或關(guān)斷的。Vgs米勒平臺區(qū)域這段時間 Vds 上升(關(guān)斷)或下降(開通)，Vth~Vmiller 這段時間，Id上升(開通)或下降(關(guān)斷)。
門極電容Cgs遠大于(幾十倍)反轉(zhuǎn)電容Cgd，但高壓應(yīng)用中，Cgd要進行米勒等效換算到門極。
整個開關(guān)過程，就是對Cgs、Cgd的充放電過程。因此，G極的波形上升、下降時間與Id關(guān)系不大，而與Vds有一定關(guān)系(Cgd的米勒等效)。
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